Кинематикой именуют раздел механики, в каком движение тел рассматривается без выяснения обстоятельств этого движения. Механическим движением тела именуют изменение его положения в пространстве относительно других тел со временем. Движение 1-го и такого же тела относительно различных тел оказывается разным. Для описания движения тела необходимо указать, по отношению к какому телу рассматривается движение. Это тело именуют телом отсчета. Система координат, связанная с телом отсчета, и часы для отсчета времени образуют систему отсчета, позволяющую определять положение передвигающегося тела в хоть какой момент времени. В Интернациональной системе единиц (СИ) за единицу длины принят метр, а за единицу времени – секунда.
Всякое тело имеет определенные размеры. Разные части тела находятся в различных местах места. Но, в почти всех задачках механики нет необходимости указывать положения отдельных частей тела. Если размеры тела малы по сопоставлению с расстояниями до других тел, то данное тело можно считать его вещественной точкой. Так можно поступать, к примеру, при исследовании движения планет вокруг Солнца.
Если все части тела движутся идиентично, то такое движение именуется поступательным. Поступательно движутся, к примеру, кабины в аттракционе «Циклопическое колесо», автомобиль на прямолинейном участке пути и т. д. При поступательном движении тела его также можно рассматривать как вещественную точку.
Тело, размерами которого в данных критериях можно пренебречь, именуется вещественной точкой. Понятие вещественной точки играет важную роль в механике. Перемещаясь со временем из одной точки в другую, тело (вещественная точка) обрисовывает некую линию, которую именуют траекторией движения тела.
Положение вещественной точки в пространстве в хоть какой момент времени (закон движения) можно определять или при помощи зависимости координат от времени x = x(t), y = y(t), z = z(t) (координатный метод), или с помощью зависимости от времени радиус-вектора (векторный метод), проведенного из начала координат до данной точки (рис. 1.1.1).
![]() |
Набросок 1.1.1. Определение положения точки при помощи координат x = x(t), y = y(t) и z = z(t) и радиус–вектора ![]() ![]() |
Перемещением тела именуют направленный отрезок прямой, соединяющий изначальное положение тела с его следующим положением. Перемещение есть векторная величина. Пройденный путь l равен длине дуги линии движения, пройденной телом за некое время t. Путь – скалярная величина. Если движение тела рассматривать в течение довольно недлинного промежутка времени, то вектор перемещения окажется направленным по касательной к линии движения в данной точке, а его длина будет равна пройденному пути. В случае довольно малого промежутка времени Δt пройденный телом путь Δl практически совпадает с модулем вектора перемещения
При движении тела по криволинейной линии движения модуль вектора перемещения всегда меньше пройденного пути (рис. 1.1.2).
![]() |
Набросок 1.1.2. Пройденный путь l и вектор перемещения ![]() |
Для свойства движения вводится понятие средней скорости:
![]() |
В физике больший энтузиазм представляет не средняя, а моментальная скорость, которая определяется как предел, к которому стремится средняя скорость за нескончаемо малый просвет времени Δt:
|
В арифметике таковой предел именуют производной и обозначают либо Моментальная скорость
тела в хоть какой точке криволинейной линии движения ориентирована по касательной к линии движения в этой точке. Различие меж средней и моментальной скоростями показано на рис. 1.1.3.
![]() |
Набросок 1.1.3. Средняя и моментальная скорости. ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() |
При движении тела по криволинейной линии движения его скорость меняется по модулю и направлению. Изменение вектора скорости
за некий малый просвет времени Δt можно задать при помощи вектора
(рис. 1.1.4). Вектор конфигурации скорости
за маленькое время Δt можно разложить на две составляющие:
направленную повдоль вектора
(касательная составляющая), и
направленную перпендикулярно вектору
(обычная составляющая).
![]() |
Набросок 1.1.4. Изменение вектора скорости по величине и направлению. ![]() ![]() |
Моментальным ускорением (либо просто ускорением) тела именуют предел дела малого конфигурации скорости
к малому промежутку времени Δt, в течение которого происходило изменение скорости:
|
Направление вектора ускорения в случае криволинейного движения не совпадает с направлением вектора скорости
Составляющие вектора ускорения
именуют касательным (тангенциальным)
и обычным
ускорениями (рис. 1.1.5).
![]() |
Набросок 1.1.5. Касательное и обычное ускорения. |
Касательное ускорение показывает, как стремительно меняется скорость тела по модулю:
![]() |
Вектор ориентирован по касательной к линии движения. Обычное ускорение показывает, как стремительно скорость тела меняется по направлению. Криволинейное движение можно представить как движение по дугам окружностей (рис. 1.1.6).
![]() |
Набросок 1.1.6. Движение по дугам окружностей. |
Обычное ускорение находится в зависимости от модуля скорости υ и от радиуса R окружности, по дуге которой тело движется на этот момент:
![]() |
Вектор всегда ориентирован к центру окружности. Из рис. 1.1.5 видно, что модуль полного ускорения равен
Таким макаром, основными физическими величинами в кинематике вещественной точки являются пройденный путь l, перемещение , скорость
и ускорение . Путь l является скалярной величиной. Перемещение
, скорость и ускорение
– величины векторные. Чтоб задать векторную величину, необходимо задать ее модуль и указать направление. Векторные величины подчиняются определенным математическим правилам. Вектора можно проектировать на координатные оси, их можно ложить, вычитать и т. д.